2.6. Органы регулирования реактора

Регулирование работы ядерного реактора заключается главным образом в регулировании так называемой нейтронной или тепловой мощности путем изменения коэффициента размножения нейтронов за счет изменения скорости их образования, поглощения или утечки.

При поглощении нейтрона тепловой энергии ядром урана в боль­шинстве случаев происходит расщепление этого ядра на два или бо­лее осколков. При этом процессе, называемом делением, освобожда­ется большое количество энергии (около 200 Мэв на один акт деле­ния) и испускается два-три нейтрона, которые при определенных ус­ловиях могут вызвать деление других ядер урана. Эти два-три нейт­рона, образующиеся в процессе деления, могут принять участие и в других реакциях, конкурирующих с реакцией деления. Кроме урана, нейтроны могут быть поглощены в других материалах активной зоны. Имеется также потеря нейтронов вследствие утечки из реактора.

Для поддержания цепной реакции в активной зоне количество образующихся нейтронов должно быть равно количеству нейтронов, теряемых за счет утечки и поглощения. Это условие выражают с по­мощью так называемого коэффициента размножения К:

Если К равно единице или больше единицы, то цепная реакция воз­можна; если К меньше единицы, то цепная реакция не будет под­держиваться и в конце концов прекратится.

Наибольшее распространение получил метод управления цепной реакцией деления путем изменения количества поглощающих нейтро­ны веществ. Для этой цели используются твердые, жидкие и газооб­разные материалы с большими сечениями поглощения нейтронов. Для энергетических реакторов, как правило, применяются твердые мате­риалы в виде стержней-поглотителей, вводимых в активную зону.

В качестве поглощающего материала наиболее часто применяют бор и его соединения (карбид бора В₄С и бористая сталь). Находят также применение кадмий и редкоземельные элементы (евро­пий и др.). Конструкция поглощающих стержней зависит от применяемого материала. Например, бористые стали, легированные никелем, коррозионно-стойкие и не требуют специальной защиты от влияния теплоносителя. Карбид бора применяется в виде таблеток, которыми заполняют трубчатые несущие элементы с последующей герметизацией объема.

В водо-водяных реакторах наряду с твердыми поглотителями используются также жидкостные поглотители. Для этой цели в воду, которая циркулирует в первом контуре, вводится борная кислота, концентрация которой может меняться в процессе работы. Использо­вание жидких поглотителей позволяет более эффективно вести регулирование энерговыделения.

Одно из главных требований к органам системы управления и защиты реактора – обеспечение ядерной безопасности. При любых стационарных, переходных и аварийных режимах должен быть исключен разгон реактора на мгновенных нейтронах (неуправляемый разгон), а также обеспечена достаточная подкритичность. Все эти требования обеспечиваются проектными и конструкторскими решениями.

2.7. Теплофизика реакторов

С позиций основных понятий теплотехники ядерный реактор – это теплообменный аппарат, котел с ядерным источником тепла. Его отличительная особенность заключается в практически не огра­бленном количестве тепловой энергии, которая может выделяться в процессе деления ядер урана. Проблемой является обеспечение условий эффективного теплосъема с активной зоны. Именно на устранение этой проблемы направлены проектные и конструкторские реше­ния при разработке энергетических реакторов. Тепловой режим ре­актора определяет его мощность, энергонапряженность активной зо­ны. В процессе эксплуатации реактора важную роль играет контроль теплогидравлических параметров.

Конструкция реактора обосновывается нейтронно-физическим, тепло-гидравлическим и прочностным расчетами, анализом аварийных ситуаций и надежности, технико-экономическими расчетами. В основе этих расчетов лежат математические модели, при разработке которых используется как фундаментальные физические законы, так и данные экспериментов. Важность экспериментальных данных обусловлена сложностью протекающих в реакторе физических процессов, необходи­мостью делать допущения при составлении математических моделей. Поэтому постановке экспериментов и выбору условия моделирования уделяется большое внимание. Например, для нейтронно-физических экспериментов, в ходе которых определяются законы реактивности, энерговыделения и уточняется структура активной зоны, создаются физические модели реакторов, работающие на мощности, равной не­скольким ваттам (близкой к нулевой).

Исследования в области теплофизики реактора заключаются в изучении законов теплопередачи в реакторе и в определении факторов, влияющих на ее интенсивность. Важность изучения теплообмена в ре­акторах обусловлена тем, что в них реализуются тепловые потоки на один и более порядков выше, чем в обычных теплообменных уста­новках.

Теплопередача в ядерных реакторах осуществляется теплопровод­ностью, конвекцией и излучением. Отличительной особенностью теплообмена в реакторе являются: наличие внутренних источников тепла, высокие значения удельных тепловых потоков и развитая теплопередающая поверхность. К особенностям теплообмена следует также от­нести наличие разветвленной системы охлаждения реактора, представляющей собой совокупность параллельных и последовательных трактов, имеющих, как правило, сложную форму поперечного сечения каналов охлаждения.

В настоящее время накоплен значительный экспериментальный материал для определения параметров конвективного теплообмена для наиболее характерных форм каналов охлаждения. Следует отметить, что в ряде случаев оказывается допустимым использовать для определения чисел Нуссельта и Рейнольдса критериальные уравнения течения жидкости для круглой трубы.

Решение проблемы эффективного теплосъема в реакторе во многом зависит от правильного выбора теплоносителя. К теплоносителям предъявляются следующие требования:

1. Должны обеспечиваться высокие удельные тепловые потоки при малых разностях температур теплопередающей стенки и теплоносителя, малых затратах энергии на прокачку и невысоком избыточном давлении в реакторе.

2. Теплофизические свойства теплоносителя должны быть стабильными в рабочем интервале температур и давлений.

3. Должны обладать невысокой химической и эрозионной активностью по отношению к конструкционным материалам.

4. Должны иметь малые сечения поглощения нейтронов (для первого кон­тура теплоносителя).

5. Теплоноситель должен быть доступным, дешевым, безопасным при эксплуатации.

Интенсивность теплосъема и затраты энергии на прокачку тепло­носителя определяются его теплофизическими свойствами: плотностью ρ, кг/м³; удельной теплоемкостью С_р, Дж/(кг·К); коэффициентом теплопроводности λ, Вт/(м·К); кинематической вязкостью ν, м²/с; динамической вязкостью μ=ρν, кг/(м·с); температурой кипения Т_s, К; давлением насыщенного пара р_s, Па и др.

Из уравнения количества тепла N_т, переданного теплоносителю в единицу времени

(2.1)

где G_т – массовый расход теплоносителя; С_р1 и С_р2 – теплоем­кости теплоносителя на входе и входе при температурах Т₁ и Т₂. Для получения наименьшей разности температур на входе и выходе необходимо иметь большие значения С_р.

Из уравнения плотности теплового потока

(2.2)

где α – коэффициент теплоотдачи; Т_Т и Т_СТ – температуры теплоносителя и стенки соответственно, следует, что для увеличения q необходимо иметь большие значения α. Коэффициент теплоот­дачи в общем случае является функцией формы и размеров теплопере­дающей поверхности, режима течения, скорости и температуры теплоно­сителя, теплофизических свойств теплоносителя. Из критериального уравнения вида

(2.3)

(2.4)

где Nu, Re, Pr – числа Нуссельта, Рейнольдса и Прандтля соответственно; d – характерный геометрический размер; w – скорость теплоносителя; c₁, т и n – постоянные, следует выражение

(2.5)

Из (2.5) видно, что большим значениям α соответствуют высокие значения коэффициента теплопроводности, плотности, теплоемкости.

Затраты мощности на прокачку теплоносителя определяются гидравлическим сопротивлением трактов теплообменного аппарата. Гидравлическое сопротивление трения для установившегося потока в трубе определяется формулой

(2.6)

где l – длина канала (трубы), d – гидравлический диаметр, ξ – коэффициент сопротивления трения. При турбулентном тече­нии

(2.7)

Подставляя (2.7) в (2.6), запишем выражение:

(2.8)

Из (2.8) следует, что затраты мощности при прокачке теплоносителя уменьшаются с уменьшением вязкости и плотности.

Достаточно хорошим по своим теплофизическим свойствам теплоносителем является вода. По сравнению с другими теплоносителями на прокачку воды требуются меньшие затраты мощности. Вода слабо поглощает нейтроны и является хорошим замедлителем, в качестве ко­торого она используется в водо-водяных реакторах. В существующих энергетических реакторах и установках вода занимает доминирующее положение как теплоноситель.