Материал: l_02
Распады
Распады
-
π
λ
- t
N(t) = N(0)e
τ
λ
1/2
ln2
T =
= ln2
τ
λ
1
=
λ
dN = - Ndt
Беккерель
1
Бк
= 1
распад
/
сек
Кюри
1 Ku
= 3,7·10
10
распад
/
сек
Радиоактивный
распад
–
явление
принципиально
статистическое
.
Статистической
величиной
,
описывающей
распад
,
является
λ
-
вероятность
распада
ядра
(
частицы
)
в
единицу
времени
.
Т
1/2
–
время
за
которое
число
радиоактивных
ядер
уменьшается
вдвое
τ
–
среднее
время
жизни
частицы
Измерение
Измерение
периода
периода
полураспада
полураспада
радиоактивного
радиоактивного
изотопа
изотопа
φ
ln
I
t
1/ 2
ln 2
tg
T
λ
ϕ
λ
=
=
λ
- t
N(t) = N(0)e
В
соответствии
с
законом
радиоактивного
распада
логарифм
активности
линейно
зависит
от
времени
.
0
ln
ln(
)
dN
N
t
dt
λ
λ
⎛
⎞
−
=
−
⎜
⎟
⎝
⎠
График
активности
имеет
вид
прямой
,
тангенс
угла
наклона
которой
равен
постоянной
распада
λ
.
Вопрос
Вопрос
•
Как
измерить
период
полураспада
1/ 2
10
T
>
лет
?
•
Как
измерить
среднее
время
жизни
частицы
15
10
τ
−
<
секунды
?
α
α
-
-
распад
распад
Явление
α
-
распада
состоит
в
том
,
что
тяжелые
ядра
самопроизвольно
испускают
α
-
частицы
.
При
этом
массовое
число
А
уменьшается
на
4
единицы
,
а
атомный
номер
Z
—
на
две
.
( , )
(
4,
2)
A Z
A
Z
α
→
−
− +
Энергия
α
-
распада
( )
Q
α
( )
( , )
(
4,
2)
( )
Q
M A Z
M A
Z
M
α
α
=
−
−
− −
( ) 2 9
МэВ
Q
α
= ÷
Периоды
полураспада
α
-
радиоактивных
ядер
(
)
(
)
212
7
1/ 2
84
174
15
1/ 2
72
Po
3 10 c,
Hf
2 10
л
.
T
T
−
= ⋅
= ⋅
β
β
-
-
распад
распад
Явление
β
-
распада
состоит
в
том
,
что
ядро
самопроизвольно
испускает
электрон
(
позитрон
)
и
антинейтрино
(
нейтрино
),
превращаясь
в
ядро
с
тем
же
массовым
числом
А
,
но
с
атомным
номером
Z
на
единицу
большим
(
меньшим
).
( , )
( ,
1)
,
( , )
( ,
1)
.
e
e
A Z
A Z
e
A Z
A Z
e
ν
ν
−
+
→
+ +
+
→
− +
+
Энергия
β
-
распада
( )
Q
β
3
12
( H) 18,61
кэВ
,
( B) 13, 4
МэВ
.
Q
Q
=
=
Периоды
полураспада
α
-
радиоактивных
ядер
17
1/ 2
( ) 0,1
с
10
л
T
β
=
÷