Материал: 2073

19. Электрический ток – это …

Варианты ответа:

а) движение заряженных частиц;

б) направленное движение заряженных частиц;

С

в) направленное движение электронов;

г) направленное движение ионов.

20. Недостатками класс ческой электронной теории являются …

теоретических

Варианты ответа:

а) неполное объяснен е закона Ома;

б) неполное объяснен е закона Джоуля-Ленца;

б

в) неверная зав

мость удельного сопротивления проводников от

температуры;

г) не совпаден е

выводов

с

экспериментальными

данными относ тельно теплоёмкости металлов.

Ответы к тесту по постоянному электрическому току

1

2

3

4

5

6

7

8

9

10

б, в

в, г

г

а, , в

а

а

б

в

б

11

12

13

14

Д

19

20

А15 16 17

18

а

б

в

г

в

а

б, г

в

б

в, г

И

2.5. Разноуровневые задачи [4, 5, 6]

5. Определ ть плотность тока в железном проводнике длиной l=10 м,

провод наход тся под напряжением U=6 В. ρж=9,0∙10-8

Ом∙м.

если

Ответ: j =6,7∙106 А/м2.

6. Вычислить

сопротивление цепи Rобщ (см. рис.), если

сопротивление каждого проводника, заключённого

между двумя узлами, R=1 Ом.

бА

Ответ: R

7R=0,875 Ом.

общ

8

Ответ:

N

=5,6 1025 м-2с-1.

И

|e | жl

St

закону R R0 kt (k

– коэффициент скорости увеличения сопротив-

ления), а разность потенциалов на концах проводника

поддерживалась постоянной ( const), ток уменьшился от I0 =10 А

С

до

I =5 А.

Ответ: q

I0It

ln

I0

=69 Кл.

I

0 I

I

течение

10.

ила тока в проводнике сопротивлением R=20 Ом нарастает в

времени

t=2 с

по линейному закону

I I0

kt (k

–

коэфф ц ент скорости увеличения силы тока) от

I0 =0

до I =6

А.

бА

Ответ: S

2l М P

=18 мм2.

И

2

0,02U

Магнитное поле – силовое поле в пространстве, окружающем

С

токи и постоянные магниты. Для исследования магнитного поля

используется замкнутый плоский контур с током (рамка с током).

Магн тный момент контура с током

магнитноеполе

pm ISn,

(3.1)

где I – ток, протекаемый через рамку; S – площадь поверхности

контура (рамки);

n – единичный

вектор нормали

к

поверхности

контура.

Вращающ й

момент

(механический момент) сил,

действующ й на

контур с

током, помещённый

в

однородное

M p

m

,B ;

M p Bsin ,

(3.2)

m

Магнитная индукция в данной точке однородного магнитного

Д

поля определяется максимальным вращающим моментом,

действующимбАна контур с магнитным моментом, равным единице,

когда нормаль к контуру перпендикулярна направлению поля:

B Mmax .

(3.3)

pm

И

B 0H,

(3.4)

где 0 – магнитная

постоянная, μ0=4π 10-7 Гн/м;

– магнитная

проницаемость среды.

W pm B pmBcos ,

(3.5)

где α – угол между векторами

pm и

B. В устойчивом состоянии

контур с током ориентирован так, чтобы его магнитный момент был

параллелен магнитному полю.

Закон Био-Савара-Лапласа позволяет осуществлять расчёт

ндукц и

магнитного

поля

прямолинейного

проводн ка любой геометрии. Согласно этого закона

элемент проводника dl с током I создаёт в некоторой

Сточке А ндукцию поля

0

dl,r ,

0

Idlsin

dB

dB

,

(3.6)

бА

2

4

r

3

4

r

игде r – радиус-вектор, проведенный от элемента

Рис. 3.1

dl проводника в точку наблюдения

К (рис. 3.1); –

угол между векторами r

и dl.

Закон Био-Савара-Лапласа позволяет рассчитать магнитные

поля некоторых простых систем распределения тока:

- магнитное поле прямолинейного проводника с током прямо

пропорционально току

проводника и обратно пропорционально

расстоянию от него:

Д

B 0I ,

(3.7)

2 r

где r – расстояние от оси проводника. Направление магнитного поля

r

ИR

задают концентрические окружности вокруг проводника (правило

правой руки, рис. 3.2);

B

dl

I

dB,B

I

B

Рис. 3.2

Рис. 3.3