Материал: Радиоприемные устройства учебник.

Решая выражение (5.5) относительно Пх, получаем полосу пропу­ скания усилителя на уровне х. Подставляя в формулу (5.1) значения П„ и П по формуле (5.7), можно записать коэффициент прямоуголь­ ное™ для уровня х в виде

ГИж заданном уровне отсчета х коэффициент прямоугольности зависит только от числа каскадов п. Значения коэффициентов прямоугольности дДя уровней х = 0,1 и 0,01 13, 5, 6] приведены в табл. 5.2.

Из табл. 5.2 видно, что с увеличением числа каскадов коэффициент прямоугольности улучшается и при п ^ 4 мало зависит от числа ка­ скадов и равен /Сп0,1 « 3.

Коэффициент усиления каскада согласно (5.10) определяем как

Коэффициент усиления усилителя равен

_ ]^п - j . ( I У'з! I т\ Щ \ п

2пСэ Пу

168

Выражая полосу пропускания каскада Пх через полосу пропуска­ ния усилителя Г1, при постоянных значениях тх и т2 получаем

— единичное усиление, т. е. усиление такого одиночного одноконтур­ ного каскада, у которого полоса пропускания равна полосе пропуска­ ния усилителя П; фх(я) = |¥ 1(я)]'! — функция, зависящая только от числа каскадов. Значения функции фх(п) [3, 5, 6] приведены в табл. 5.1.

Для получения большего коэффициента усиления усилителя нужно иметь возможно большую величину единичного усиления. Увеличить его можно, уменьшив эквивалентную емкость контура исключением сосредоточенной емкости контура Ск. В этом случае эквивалентная емкость контура будет состоять из емкостей схемы

C3 = CCx = Cl + т\ (Свых1 4- Сш) + т\ (Свх3 + Смз)

и смена ламп будет сказываться сильнее на полосе пропускания усилителя.

Согласно (3.108) условие устойчивости усилителя выполняется, когда коэффициент усиления каскада не больше устойчивого коэффи­ циента усиления, т. е.

Ко = VКоу < К ,с,.

Коэффициенты трансформации т1 и т2 транзисторного каскада вы­ бирают из условий требуемых полосы пропускания и устойчивости. Задаваясь эквивалентной емкостью контура Сэ, определяют его эк­ вивалентную резонансную проводимость

Полагая, что коэффициенты трансформации на выходе каскада и на входе следующего каскада равны, т. е. = т 2{2) — т 2, а К0 —

— | К211 щт^/gy — /Суст, и решая последнее равенство относительно /щ/щ, получаем

тх = Л /т 2. В широкополосных усилителях применяют полное вклю­ чение контура (тх = 1), тогда т2 = А.

167

Эквивалентная резонансная проводимость контура может быть за­ писана также в виде

8 о — ^ Э(00С В = в ых1 8 т £ н "Ь ^ h 8 nx2’

Отсюда находим проводимость резистора, шунтирующего контур,

При использовании междукаскадного согласования или режима максимального усиления (см. § 3.6) возрастает коэффициент усиления каскада и обычно не выполняется условие устойчивости (3.108). По:

этому практически междукаскадное согла­

На рис. 5.7 приведена зависимость К0у(КеЯ1, п). При малой величине пкр < 9, что может ограничить число каскадов усилителя.

К достоинствам усилителя с одиночными контурами, настроенными на одну частоту, относятся простота настройки и незначительное ухуд­ шение характеристик при небольших случайных расстройках отдель­ ных контуров. По сравнению с другими типами УПЧ усилитель с оди­ ночными контурами, настроенными на одну частоту, имеет следующие недостатки: малую величину площади усиления и наихудший коэффи­

168

5.3. Усилители промежуточной частоты с одиночными попарно расстроенными контурами

Усилитель состоит из четного числа каскадов с одиночными кон­ турами и в каждой паре каскадов один контур настроен на частоту ниже /о, а другой—-на частоту выше/0. Эквивалентная схема /г-кас- кадного усилителя приведена на рис. 5.8.

Рассмотрим одну пару каскадов с взаимно расстроенными на ве­ личину 2А/0 контурами, имеющими одинаковые эквивалентные зату­ хания dЭ1 = da2 = Д- Считаем, что взаимная расстройка невелика,

т. е. А/0//о С Ь и тогда частотная характеристика пары каскадов с собственными частотами Д и / 2 будет симметрична относительно сред­ ней частоты /о = (Д + Д)/2. Частотные характеристики каскадов приведены на рис. 5.9. В зависимости от величины расстройки между контурами частотная характеристика

169