Материал: Презентации лекций какого-то года
Внешнее реактивное сопротивление определяется внешним магнитным потоком, который зависит от места расположения обратного провода. Отношение активного сопротивления провода кругового сечения на переменном токе к сопротивлению этого же проводника на постоянном токе равно:
|
R |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
( |
l |
|
|
|
) : |
l |
|
|
|
|
|
|
r |
k |
|||
|
R |
2 r |
|
s |
2 r |
2 |
|
|||||||||||
|
|
|
|
2 |
|
2 |
|
|||||||||||
Для проводников произвольной формы сечения отношение сопротивлений равно:
|
R |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
s |
|
|
|
|
|
|
|
R |
u |
2 |
|
|
|||
|
|
|
|
|||||
s - сечение, а u - периметр проводника
Неравномерное распределение синусоидального тока в плоском шинопроводе
Система из двух плоских проводящих шин
Шины расположены параллельно на достаточно малом расстоянии друг от друга, В шинах протекает
переменный синусоидальный ток – i. |
|
|
y |
l |
|
i |
i |
|
h |
|
|
0 |
|
|
Hy |
Hy |
Ex |
S |
|
S |
Ex |
|
|
d |
|
|
x |
l >> h >> d >> |
Высота шин h , ширина d z 
Учитывая соотношения между размерами, считаем электромагнитную волну плоской, все ее параметры
зависят только от одной координаты z. Воспользуемся решением уравнений для плоской синусоидальной волны
.
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
d |
2 |
|
|
|
|
|
z |
|
z |
|
|
|
|||
|
d H m |
|
|
|
|
E m |
|
|||||
|
|
j H m |
|
H m A1e |
|
A2 e |
|
|
|
|
|
|
|
dz2 |
|
|
|
(1) |
|
dz 2 |
j E m |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(1 j) |
|
|
|
– корень характеристического уравнения |
||
j |
||||||||
2 |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
||
Для нахождения постоянных А1 и А2, используем граничные условия. Начало координат расположим на наружной поверхности левой шины, и определим значения напряженности магнитного поля при z1 = 0 и при
z2 = d. Рассматривая совокупность двух соседних шин с одинаковыми по величине и противоположными по направлению токами, применим закон полного тока.
Определение постоянных интегрирования
Для контура l1 , охватывающего обе шины с прямым и обратным током и расположенного вплотную к поверхностям обеих шин , получим:
H dl i 0
l1
Считаем, что снаружи, вне системы шин, магнитное поле отсутствует, т.е. при z1 = 0
|
0 |
А1 + А2 = 0, |
А1 = – А2 = А. |
H 1m |
l2
l1