Материал: Радиоприемные устройства учебник.

U J 2 , а между точками 2 — 0 составляет— UK1/2. Эти напряжения через емкость Ся и конденсатор С„ приложены ко второму контуру.

Следовательно, действие емкости Сд на второй контур скомпенсиро­ вано действием конденсатора Ся, т. е. емкость Сд нейтрализована.

Эквивалентная схема такого ФСИ на резонансной частоте с учетом параметров кварцевого резонатора, резонансных сопротивлений кон­ туров, 'm \R M, R K2, сопротивлений 7?вых1 и RBxi/ml приведена на рис. 5.26, а. Эта схема в первом приближении соответствует последо­ вательному контуру 17], полное сопротивление которого равно

— эквивалентные резонансные сопротивления контуров.

Полное затухание эквивалентного контура пропорционально его полному сопротивлению. Поэтому полосу пропускания эквивалент­ ного контура можно регулировать, изменяя активные сопротивления контуров R K1 и R k2. Такая регулировка полосы пропускания осущест­ вляется переменными конденсаторами Ср1 и Ср2, включенными парал­ лельно первому и второму контурам. Эги конденсаторы конструктивно выполнены так, что при увеличении емкости одного конденсатора, емкость другого уменьшается. Изменение полной емкости контуров с помощью таких конденсаторов Ср1 и СР2 уменьшает их активные со­ противления, а возникающие при этом реактивные составляющие со­ противлений контуров имеют противоположные знаки и взаимно ком­ пенсируются.

Чтобы найти э. д. с. Е, введенную в эквивалентный контур, разре­ жем эквивалентную схему, приведенную на рис. 5.26, а по линии аа и к левой части ее применим теорему об эквивалентном генераторе. При этом э. д. с., введенную в эквивалентный контур, можно записать в виде

191

Учитывая, что r„ <£ + R^, получаем эквивалентную схему, приведенную на рис. 5.2G, б. Ток при резонансе в эквивалентном кон­ туре равен

Каскад с кварцевым фильтром имеет коэффициент прямоуголыюсти, приблизительно равный коэффициенту прямоуголыюстн одиноч­ ного контура. Поэтому каскад с кварцевым фильтром обеспечивает узкую полосу пропускания при плохой избирательности по соседнему каналу.

5.10. Устойчивость работы усилителей промежуточной частоты

Устойчивость работы усилителей промежуточной частоты, как из­ вестно, характеризуется:

— отсутствием возможности самовозбуждения усилителя;

— стабильностью формы частотной характеристики усилителя в процессе Нормальной эксплуатации.

Виды паразитной обратной связи в усилителях н способы их устра­ нения, а также влияние проходной проводимости У,„ па устойчивость работы усилителей с одиночными контурами, настроенными на одну

у усилителей с одиночными контурами, настроенными на одну частоту. Поэтому можно пользоваться формулой устойчивого коэффициента усиления усилителя с одиночными контурами, настроенными на одну частоту для усилителей с расстроенными контурами и с двумя свя­ занными контурами в каждом каскаде. При этом будет обеспечиваться некоторый запас устойчивости усилителя.

Транзисторы и полевые транзисторы имеют очень большой срок работы, что исключает их замену в процессе эксплуатации. Поэтому разброс входных и выходных емкостей транзисторов и полевых тран­ зисторов сказывается лишь при настройке усилителей в заводских условиях. Кроме того, транзисторы имеют слабую связь с входным и выходным контурами из-за малого входного и небольшого выходного сопротивлений. Наличие слабой связи транзистора с контурами умень­ шает влияние разброса входной и выходной емкостей на общую ем­ кость контуров.

192

Емкости контуров усилителей на транзисторах и полевых транзи­ сторах выбирают из условия устойчивости, требуемой полосы пропу­ скания и возможности настроить контуры усилителя, изменяя индук­ тивность с помощью сердечников из магнитодиэлектрика или латуни (последние применяются на 30 МГц). Следовательно, изменение индуктивности катушек сердечниками должны обеспечить настройку контуров усилителя на требуемые частоты при максимально возмож­

в процессе эксплуатации их заменяют. Смена ламп вызывает расстрой­ ку контуров из-за разброса их входной и выходной емкостей. Рас­ стройка контуров приводит к изменениям полосы пропускания и ко­ эффициента усиления усилителя. Смена ламп тем существеннее ска­ зывается на настройке контуров, чем меньше их емкости. Поэтому емкости контуров ламповых усилителей выбирают из двух условий: условия устойчивости и допустимых изменений полосы пропускания и коэффициента усиления при смене ламп.

При малом изменении емкости контура, как известно, относитель­

АС/СЭ. Разброс входной и выходной емкостей лампы ДС сказывается на коэффициенте усиления и полосе пропускания усилителя тем сла­ бее, чем меньше сдвиг резонансной частоты контура Д/ по сравнению

Наихудшей расстройка контуров усилителя получается тогда, когда емкость одной половины контуров составляет С., + АС, а дру­ гой С— АС. Практически такой наихудший случай расстройки мало вероятен. Однако расчет выполняют именно для него. Наиболее ве­ роятный разброс емкостей ламп составляет

Подставляя значение ДС в выражение (5.99) и учитывая, что увели­ чение полной емкости контура Сэ уменьшает влияние разброса емкостей ламп на коэффициент усиления и полосу пропускания усилителя, получаем

Величина б зависит от схемы усилителя; ее значения, при которых изме­ нение полосы пропускания не превышает для усилителя 20%, а коэф­ фициента усиления 3 дБ, приведены в табл. 5.12. Наименьшее значе­ ние бхарактерно для усилителей с одиночными контурами, настро-

енными на три частоты. Поэтому емкость контуров этих усилителей согласно условию (5.101) должна быть больше, чем у контуров других усилителей, что приводит к уменьшению усиления. Чтобы повысить усиление широкополосных усилителей, полную емкость контуров ино­ гда выбирают меньшей, чем она должна быть согласно условию (5.101). Такие усилители при смене ламп могут потребовать подстрой­ ки контуров.

5.11.Сравнение различных схем усилителей

,промежуточной частоты

Самым простым конструктивно и для настройки является усилитель с одиночными контурами, настроенными на одну частоту (резонансный усилитель). Этот усилитель И1йеет плохой коэффициент прямоуголь­ ное™ и малое значение произведения коэффициента усиления на по­ лосу пропускания.

Сравним рассмотренные схемы усилителей с резонансным усилите­

Найдем отношение коэффициента усиления усилителей с различ­ ными схемами к коэффициенту усиления резонансного усилителя/С0у1.

Для усилителя с одиночными попарно расстроенными контура­ ми при Ёокр = 1 это отношение составляет

Для усилителя с одиночными контурами, настроенными на три частоты, при £0кр = V 3

194

Для усилителя с двумя связанными контурами в каждом каскаде при ркр = 1.

На рис. 5.27 приведен график зависимости К0у/Коп от числа каска­ дов и схемы усилителя при П = const [7]. Согласно этому графику

.0 е

Рис. 5.27

фициента усиления на полосу пропускания, у усилителей со смешан» ной схемой, а наименьшее — у усилителей с одиночными попарно расстроенными контурами.

Выигрыш в усилении может быть получен в широкополосных уси­ лителях, если выполняется условие устойчивости.

Чтобы получить узкую полосу пропускания усилителя П = d J 0/W (п), следует выбирать его схему с наибольшим значением функции ¥ (ft). Этому требованию отвечает усилитель с двумя связан­ ными контурами в каждом каскаде при Р кр = 1. Чтобы получить широкую полосу пропускания усилителя при большом усилении и заданном числе каскадов, следует выбирать схему усилителя, для которой характерно наименьшее значение функции ф (л). Этому требо­ ванию отвечают усилители с одиночными контурами, настроенными на