Материал: Морозов Введение в теорию горячей плазмы Ч.1 2011

Внимание! Если размещение файла нарушает Ваши авторские права, то обязательно сообщите нам

Рис. 11. Цилиндр с током

Cистема обладает цилиндрической симметрией. Поэтому, интегрируя уравнение rotH 4c j по поверхности, заключенной внутри окружности радиуса r с центром на оси системы, и используя теорему Стокса, имеем:

H

2

jzdS.

(II.2.1)

cr

Пусть весь ток сосредоточен на оси системы,

jz J

r

,

jzdS J.

(II.2.2)

2 r

Здесь J полный ток в системе. Подставляя

56

(II.2.2) в (II.2.1), получаем:

H

 

2J

,

(II.2.3)

cr

Пусть теперь ток равномерно распределен внутри цилиндра радиуса а и равен нулю вне его. В этом случае вместо (II.2.2) имеем:

H

 

2Jr

при r a,

(II.2.4)

ca2

 

 

 

 

H

 

2J

при r a.

 

cr

 

Здесь J jzdS снова полный ток в системе.

Рассмотренная здесь модель является в ряде случаев хорошим приближением для токамака с малым отношением малого радиуса тора к большому, Ra . Величину называют

тороидальностью, а обратную величину аспектным отношением. В таком торе можно положить R R0 const. Очевидно, что при обходе тора все физические величины должны быть периодичны. В частности, они должны совпадать на концах цилиндра при z 0 и z 2 R. Такое представление токамака называется цилиндром с отождествленными концами.

Введем очень важный и часто используемый параметр, который называется коэффициентом запаса устойчивости или коэффициентом Шафранова ( в зарубежной литературе он называется safety factor)

57

q

r

 

Hz

.

(II.2.5)

R

 

H

 

 

 

 

Впоследствии, когда

 

будем

рассматривать

тороидальные эффекты, приводящие к нарушению цилиндрической симметрии, нам понадобится более общее определение.

Рис. 12. Профиль q для равномерного распределения тока внитри цилиндра радиуса a.

Для случая тока, равномерно распределенного внутри цилиндра радиуса а, из (II.2.4) и (II.25) находим:

58

q

ca2Hz

q0

при r a,

(II.2.6)

2JR

 

 

 

 

q q0r2

при r a.

 

Этот профиль показан на рис. 12. Обычно в токамаке вблизи оси разряда величина q близка к единице и нарастает к периферии, но бывают случаи и немонотонного профиля q.

Задача

Найти профиль q при r a для следующего распределения тока:

jz j0 1 ar 2.

Решение

С помощью (II.1.17) находим:

 

2j0

 

 

r

2

 

2 aj0

 

4

 

x2

H

cr

2 rdr

 

1

a

 

 

 

 

 

c

x 1

 

 

x

 

.

 

 

 

3

2

Здесь

x r/a. Подставляя

 

это выражение в

 

 

(II.1.21), получаем:

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

q

cHz

 

1

 

 

 

q0

 

 

1

 

 

 

.

 

 

2 Rj0

 

1

 

4

x

x2

 

 

1

4

x

x2

 

 

 

 

 

3

 

 

2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

2

 

 

 

 

3

 

 

 

 

 

 

 

Этот профиль показан на рис. 13 для q0 1.

59

Рис. 13. Профиль q для q0 1.

 

Найдем теперь форму силовых линий.

 

Уравнения их в цилиндрической системе координат

 

имеют вид:

 

 

 

 

 

 

 

rd

 

 

dz

.

(II.2.7)

 

H

 

 

 

 

 

Hz

 

Решение этого уравнения имеет вид:

 

0

 

H

z z0 .

(II.2.8)

 

 

 

 

 

rHz

 

Очевидно, что силовые линии представляют

собой спирали, намотанных на цилиндрические поверхности. Такие поверхности называются магнитными поверхностями. Для описания тороидальной системы с малой тороидальностью

60

Источник: https://studfile.net/preview/16708796/