Рис. 11. Цилиндр с током
Cистема обладает цилиндрической симметрией. Поэтому, интегрируя уравнение rotH 4c j по поверхности, заключенной внутри окружности радиуса r с центром на оси системы, и используя теорему Стокса, имеем:
H |
2 |
jzdS. |
(II.2.1) |
cr |
Пусть весь ток сосредоточен на оси системы,
jz J |
r |
, |
jzdS J. |
(II.2.2) |
2 r |
Здесь J − полный ток в системе. Подставляя
56
(II.2.2) в (II.2.1), получаем:
H |
|
2J |
, |
(II.2.3) |
cr |
Пусть теперь ток равномерно распределен внутри цилиндра радиуса а и равен нулю вне его. В этом случае вместо (II.2.2) имеем:
H |
|
2Jr |
при r ≤ a, |
(II.2.4) |
|
ca2 |
|||||
|
|
|
|
||
H |
|
2J |
при r a. |
|
|
cr |
|
Здесь J jzdS − снова полный ток в системе.
Рассмотренная здесь модель является в ряде случаев хорошим приближением для токамака с малым отношением малого радиуса тора к большому, ≡ Ra . Величину называют
тороидальностью, а обратную величину − аспектным отношением. В таком торе можно положить R ≈ R0 const. Очевидно, что при обходе тора все физические величины должны быть периодичны. В частности, они должны совпадать на концах цилиндра при z 0 и z 2 R. Такое представление токамака называется цилиндром с отождествленными концами.
Введем очень важный и часто используемый параметр, который называется коэффициентом запаса устойчивости или коэффициентом Шафранова ( в зарубежной литературе он называется safety factor)
57
q |
r |
|
Hz |
. |
(II.2.5) |
R |
|
H |
|||
|
|
|
|
||
Впоследствии, когда |
|
будем |
рассматривать |
||
тороидальные эффекты, приводящие к нарушению цилиндрической симметрии, нам понадобится более общее определение.
Рис. 12. Профиль q для равномерного распределения тока внитри цилиндра радиуса a.
Для случая тока, равномерно распределенного внутри цилиндра радиуса а, из (II.2.4) и (II.25) находим:
58
q |
ca2Hz |
q0 |
при r ≤ a, |
(II.2.6) |
||
2JR |
||||||
|
|
|
|
|||
q q0r2 |
при r a. |
|
||||
Этот профиль показан на рис. 12. Обычно в токамаке вблизи оси разряда величина q близка к единице и нарастает к периферии, но бывают случаи и немонотонного профиля q.
Задача
Найти профиль q при r a для следующего распределения тока:
jz j0
1 − ar
2.
Решение
С помощью (II.1.17) находим:
|
2j0 |
|
|
r |
2 |
|
2 aj0 |
|
4 |
|
x2 |
||||||||||||
H |
cr |
2 rdr |
|
1 − |
a |
|
|
|
|
|
c |
x 1 − |
|
|
x |
|
. |
||||||
|
|
|
3 |
2 |
|||||||||||||||||||
Здесь |
x r/a. Подставляя |
|
это выражение в |
|
|
||||||||||||||||||
(II.1.21), получаем: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
q |
cHz |
|
1 |
|
|
|
≡ q0 |
|
|
1 |
|
|
|
. |
|
|
|||||||
2 Rj0 |
|
1 − |
|
4 |
x |
x2 |
|
|
1 − |
4 |
x |
x2 |
|
|
|
||||||||
|
|
3 |
|
|
2 |
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
3 |
|
|
|
|
|
|
|
||||
Этот профиль показан на рис. 13 для q0 1.
59
Рис. 13. Профиль q для q0 1. |
|
||||||
Найдем теперь форму силовых линий. |
|
||||||
Уравнения их в цилиндрической системе координат |
|
||||||
имеют вид: |
|
|
|
|
|
|
|
|
rd |
|
|
dz |
. |
(II.2.7) |
|
|
H |
|
|
||||
|
|
|
Hz |
|
|||
Решение этого уравнения имеет вид: |
|
||||||
0 |
|
H |
z − z0 . |
(II.2.8) |
|||
|
|
||||||
|
|
|
rHz |
|
|||
Очевидно, что силовые линии представляют
собой спирали, намотанных на цилиндрические поверхности. Такие поверхности называются магнитными поверхностями. Для описания тороидальной системы с малой тороидальностью
60