Материал: Основы радиоинформатики и связи. задачи и расчет. Журавлёв Д.В

2. Определяем расстояние l1 от нагрузки до сечения линии с входной проводимостью, равной волновой (g=1) Так как на данном участке линии , то для этого проводим прямые линии аб' и ав' через точки пересечения г и е окружности постоянного и окружности постоянной активной проводимости g=1.

Наличие двух точек пересечения подтверждает возможность согласования при двух различных положениях шлейфа. Линия аб' пересекает шкалу д в положении 0,324λ , а линия ав' — в положении 0,177λ. Следовательно, в первом случае расстояние =0,44-0,324 = 0,116λ ; во втором случае = 0,44—0,177 = 0,263λ.

3. Определяем нормированную реактивную составляющую входной проводимости линии в месте подключения шлейфа.

Согласно положению точек г, е на круговой диаграмме эта про­водимость в первом случае bВХ=1,5, а во втором случае bВХ = -1,5.

Следовательно, в первом случае проводимость шлейфа должна быть индуктивной (bшл = -1,5), а во втором случае — емкостной (bшл = +1,5). Это значит, что при длине шлейфа — первый шлейф является короткозамкнутым, а второй — разомкнутым. Для определения длины короткозамкнутого шлейфа совершаем пово­рот вдоль внешней окружности диаграммы от ее нижней точки (b = ∞) по часовой стрелке (к генератору) до получения bшл = -1,5. При этом линия вращения пересекает шкалу д на метке 0,343λ. Следовательно, длина шлейфа = 0,343 - 0,25 = 0,093λ. Во втором случае поворот начинают с верхней точки диаграммы (b = 0) в направлении по часовой стрелке до пересечения с кривой постоянной реактивной проводимости b=1,5. Эта точка соответст­вует длине разомкнутого шлейфа

Задача 4.30

1. Определяем размер изолятора:

2. Проводимость основной линии с волновым сопротивлением ом, отнесенная к волновой проводимости металлического изолятора равна

Эта нормированная проводимость отражена на круговой диаграмме (рис. 21) точкой А и соответствует нагрузке на диапазонный изолятор в сечении dе.

3. Определяем нормированную проводимость в сечении вг состороны линии в—д, г—е. Для этого совершаем поворот по часовой стрелке от А до Б вдоль линии постоянного на угол, соответствующий 0,2175λ. В точке Б

4. Определяем нормированную проводимость, вносимую короткозамкнутым шлейфом в сечение вг. Для этого совершаем поворот по часовой стрелки вдоль внешней окружности диаграммы на 0,2175λ(0,2500+0,2175=0,4675λ) от нижней точки (y=∞) до тщчки В.

В этой точке

Рис. 21

5. Суммарная нормированная проводимость в сечении вг (точка Г на диаграмме)

определяет нагрузку на линию а — в, б —г. В точке Г коэффициент бегущей волны . Линия, проходящая через центр диаграммы и точку Г пересекает шкалу d в положении 0.2925λ. (точка D).

6. Определяем нормированную проводимость в сечении аб со стороны диапазонного изолятора. Для этого совершаем поворот линии 1—D по часовой стрелке на 0,2175λ (0,2925+0,2175=0,510λ или 0,01λ).

В новом положении линия 1—E пересекает окружность в точке Ж, где

Задача 5.1

Из выражения мгновенного значения электрического поля находим мгновенное значение плотности тока смещения:

полный ток смещения

и его амплитуду

Для частот f=50 гц и f=50 Мгц соответственно получаем

=2,22

=2,22

Задача 5.2

В единице объема диэлектрика заключена энергия электрического поля:

Объем изоляции конденсатора:

Среднее значение электрического поля конденсатора:

Задача 5.3

Коэффициент фазы:

Амплитуда напряженности магнитного поля:

Мгновенное значение напряжения электрического поля:

Мгновенное значение напряжения магнитного поля:

Задача 5.4

Волновое сопротивление среды:

Действующее значение напряжения электрического поля:

Действующее значение напряжения магнитного поля:

Задача 6.1

При отношение:

При отношение =

При отношение =

Задача 6.2

B первой среде распространяются бегущая волна с амплитудой напряженности электрического поля и стоячая волна с амплитудой а во второй среде поскольку, она не ограничена в направлении распространения (т.е. по оси х), -бегущая волна с амплитудой

Задача 6.3

Разделим обе части равенства, выражающего комплексную диэлектрическую проницаемость:

на диэлектрическую проницаемость воздуха и выразим через длину волны

Тогда получим искомую зависимость:

Задача 6.4

Критической частотой ионизированного слоя fкр называется максимальная частота волны, которая способна отразиться от данного слоя. Для этой частоты угол падения показатель преломления отражающего слоя n2=0. Соответственно получим:

=0,

где

N в эл/ а fкр в кГц

откуда

В данном примере а критическая длина волны

Задача 7.1

Действующее значение напряженности электрического поля:

Амплитуда напряженности электрического поля:

Амплитуда напряженности магнитного поля:

Длинна волны тока в вибраторе:

Частота тока в вибраторе:

Задача 7.2

Поскольку в экваториальной плоскости ( =90°) излучение элементарного вибратора наиболее интенсивно, то при ( =90°) увеличении плотности потока мощности коэффициент направленного действия D=1.5. Для произвольного зенитного угла увеличение происходит в DF2 ( ), где F( ) управление нормированной диаграммы направленности по напряженности поля. В данном случае F( ) = sin поэтому искомое увеличение плотности потока мощности DF2 ( ) =1,5 для 1,5 для 1,5 для 1,5 для