Материал: Конспект лекций (часть 1) Составители А. М. Коленченко Е. Н. Коленченко саранск

Скачать

Заказать новую работу

Внимание! Если размещение файла нарушает Ваши авторские права, то обязательно сообщите нам

Параллельное соединение.

Вобщемслучаепустьимеемцепь,изображеннуюнарис.5.45.Рис.5.45

По I закону Кирхгофа имеем:

1I I
2 I
   I

n


I
 n .

k

k1

n
Распишем компоненты данного уравнения:

U  Y U  Y1  U  Y2    U  Yn U Yk.

k1

Поделим обе части на U , получим



YYk.

k1

Сумма комплексных проводимостей всех параллельно соединенных ветвей

n

YYkk1

называется эквивалентнойкомплекснойпроводимостью.

Рассмотрим два примера параллельного соединения элементов: RL (рис.5.46) и RC (рис.5.47).

1)




Здесь 2)
n



g gk,

k1
n



CCk.

k1

Рис.5.46


Здесь

g g,

1 n1 .

Рис.5.47

nkLL

k1

k1 k

Общий ток для данного случая
1   ...   28   29   30   31   32   33   34   35   ...   56

Смешанное соединение.

IUY.

В общем случае пусть имеем цепь вида (рис.5.48)




Здесь
ZZ Z

Рис.5.48

, где, в свою очередь, Z

1 , Y

1 1 1 .



1 экв

эквY
экв

экв

2



ZZ3 Z4



        1. Эквивалентные участки цепи с последовательным и параллельным соединениями



Пусть имеем цепь вида (рис.5.49). Требуется перейти к цепи вида (рис.5.50).


Рис.5.49 Рис.5.50



Для цепи на рис.5.49 комплексное сопротивление равно Для цепи на рис.5.50 имеем:

ZR

jx.

Yg

jb1 1



Rj x

Rjx

Rjx.



Z Rj x

(R

jx)  (R

j x)

R2  x2

R2  x2 R2 x2

Следовательно,

gR,

R2  x2

bx.

R2  x2

Обратная задача, т.е. задача перехода от цепи на рис.5.50 к цепи, изображенной на рис.5.49, решается следующим образом:

Z1 1

1 (g j b)

gjb

R

jx.

Y gj b

(g jb)  (g

j b)

g2  b2 g2  b2

Следовательно,

Rg,

g2  b2

xb.

b2g2



    1. 1   ...   29   30   31   32   33   34   35   36   ...   56

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЦЕПИ СО ВЗАИМНОЙ ИНДУКТИВНОСТЬЮ ПОД ВОЗДЕЙСТВИЕМ СИНУСОИДАЛЬНОГО НАПРЯЖЕНИЯ

      1. Понятие взаимной индуктивности




Рис.6.1

Цепи со взаимной индуктивностью находят широкое применение на практике: рис.6.1 – трансформатор, см. рис.5.32 – входная цепь приемника.

Сущность взаимоиндукции заключается в том, что изменение тока в одном элементе цепи приводит к изменению ЭДС в другом элементе другой цепи.

Такие элементы и цепи называются индуктивно связанными, а явление называется взаимоиндукцией.

При составлении уравнений для индуктивно связанных цепей необходимо знать, согласно или встречно направлены потоки самоиндукции и взаимоиндукции и соответствующие им ЭДС. Это можно узнать, если известно направление намотки катушек на сердечнике и выбрано положительное направление токов в них. Однако это сложно изобразить графически. Вместо этого удобнее показывать их одноименные зажимы (начала катушек).

Для одноименных зажимов индуктивно связанных катушек характерно то, что при одинаковом

направлении токов i1 и i2


Рис.6.2

относительно этих зажимов магнитные потоки самоиндукции и

взаимоиндукции и соответствующие им ЭДС складываются (рис.6.2). Такое включение катушек называется согласным.


Рис.6.3



Рис.6.4

При встречномвключении (см. рис.6.3) токи катушек неодинаково ориентированны относительно одноименных зажимов, следовательно, и магнитные потоки самоиндукции и взаимоиндукции встречно включенных катушек противоположны; навстречу друг другу будут действовать и

соответствующие им ЭДС.

При изображении токов и ЭДС взаимной индукции, вызываемых этими токами, используют правило: токи и наведенные ими ЭДС взаимной индукции одинаковоориентированны относительно одноименных зажимов.

На рис.6.4 это правило проиллюстрировано графически.

ЭДС взаимной индукции для катушки с сердечником при согласном включении определяются по формуле:
Источник: https://files.student-it.ru/previewfile/179017

Смотрите также:

Изложение содержания дела, по которому приняты судебные постановления
_1-тема-СтрМетал
_1966(~1
_files_materials_5053_prog.ntr
_Антонян Ю.М., Сексуальные преступления. Чикатило и другие
_РГР № 1 (2)