Материал: Конспект лекций (часть 1) Составители А. М. Коленченко Е. Н. Коленченко саранск

Рис.7.12

Из данной схемы видно, что если считать сопротивления линейных проводов равными нулю, то фазные напряжения приемника равны линейным напряжениям

abABbc

BCcaCA
источника, т.е. U^ U^, U^ U^, U^ U^.

ФазныетокиопределяютсяпозаконуОма:

Z
ab
I^ ^U^^ab;

ab

_^U^bcbc

Z
I
;bc

I^ ^U^^ca.

Z
ca
ca

Линейные токи определяются из первого закона Кирхгофа для узлов a, b, c:

ab
I^_A I^

 

;
I

 I
caB

  

 I

I
;
 I
bcabC

 

 I

 I
.cabc

Из данных выражений следует, что любой линейный ток равен геометрической разности соответствующих векторов токов тех двух фаз приемника, которые соединяются с данным линейным проводом.

Так как считаем нагрузку симметричной ( Z_ab Z_bc Z_ca), то фазные токи

равны по величине и углы сдвига фаз токов по отношению к соответствующим фазным напряжениям одинаковы (рис.7.13).

Рис.7.13

При симметричной нагрузке расчет производится также лишь для одной фазы:

Z Ф Л I ^U^Ф; I

Ф



 I_Ф.

1 ... 36 37 38 39 40 41 42 43 ... 56

Трехфазные цепи с несимметричными пассивными приемниками

Соединение звездой в 4-х проводной цепи

Если считать сопротивление нейтрали равным нулю, т.е.

Z_N 0 , то несмотря

на несимметричность нагрузки по-прежнему будет справедливым равенство

^UФпр^^UФ ист^.

Фазные токи рассчитываются по тем же формулам, что и при симметричном варианте:

Z aI^ ^U^^a;

a

I^ ^U^^b;

Z bb

I^ ^U^^c,

Z cc

cно они уже не будут равны друг другу, т.к.

Z_a Z_b Z_c.

I
Очевидно, что ток в нейтральном проводе

_I_N

 I^

 I^

 I^

 0 .

a bЕсли же

Z_N 0 , то при

^ 0 , фазные напряжения

^UФпр

^и^UФист

не будут

Nравны друг другу из-за падения напряжения на Z_N. Между нейтральными точками

источника и приемника возникает напряжение

U^_nN, называемое напряжением

nN
междунейтралями(см.рис.7.9). Зная U^можно всегда определить U_Ф_пр.

Напряжение U^_nN

находится методом двух узлов по формуле (см. п.3.4):

_U__Y_aU^_A Y_bU^_B Y_cU^_C_,

YnN

a

где

Y ¹, Y ¹, Y ¹, Y ¹

– комплексные проводимости фаз

Z Z Z ZabcN

abcN

нагрузки и нейтрали соответственно.

Векторная диаграмма для случая несимметричной

нагрузки имеет вид рис.7.14 (вектор произвольно).

^U^nN

ориентирован

Из векторной диаграммы видно, что фазные

nN

U
напряжения приемника отличаются от фазных

напряжений источника на величину

^(это же следует

Рис.7.14

и из схемы рис.7.9 по второму закону Кирхгофа):

U^_a U^_A U^_nN; U^_b U^_B U^_nN; U^_c U^_C U^_nN.

I Iтоки

Зная фазные напряжения

U^_a,

U^_b, и

_U _c

можно рассчитать линейные и фазные

_I_A

 I^

__U _a

aZ_a

 U^

 Y_a;

 __I

__U _b

bZ_b

 U^

 Y_b;

 __I

__U _c

cZ_c

 U^

 Y_c

B C a b cи ток в нейтрали

__^U^nN

N IZ_N


 U
nN
 Y_N.

Источник: https://files.student-it.ru/previewfile/179017

Смотрите также:





Изложение содержания дела, по которому приняты судебные постановления
_1-тема-СтрМетал
_1966(~1
_files_materials_5053_prog.ntr
_Антонян Ю.М., Сексуальные преступления. Чикатило и другие
_РГР № 1 (2)